Большая Советская Энциклопедия (ДИ) - Большая Советская Энциклопедия "БСЭ" - Страница 81

  Л. А. Кацнельсон.

Диплоспонди'лия (от греч. diplóos — двойной и spóndylos — позвонок), развитие у низших позвоночных животных двух, присущих каждому позвонку комплексов — передних и задних дуг или тел. Различают первичную Д. (в каждом сегменте тела образуется по 2 пары передних и задних дуг), свойственную во взрослом состоянии бесчелюстным, а также хрящевым рыбам (в эмбриональной же стадии — всем рыбам и земноводным); центральную Д. (развитие двух тел позвонка в каждом сегменте), являющуюся следствием первичной (т.к. образование тел позвонков происходит путём слияния нескольких центров, эмбрионально связанных с закладками дуг) и характерную для многих хрящевых и костных рыб и некоторых стегоцефалов.

Диплостемони'я (от греч. diplóos — двойной и stеmōn — ткань, нить), наличие двух кругов тычинок в цветке; тычинки наружного круга чередуются с лепестками. Наиболее распространённое строение цветка. Ср. Гаплостемония.

Диплофа'за (от греч. diplóos — двойной и phásis — проявление), 1) фаза развития организма, характеризующаяся двойным, или диплоидным, набором хромосом (см. Диплоид). У высших организмов Д. охватывает большую часть жизненного цикла — от образования зиготы до наступления мейоза при формировании гамет с редукцией числа хромосом до одинарного (гаплоидного), характерного для гаплофазы. У многих видов (например, у мхов, водорослей) Д. представлена только зиготой, в которой происходит мейоз и, следовательно, переход к гаплофазе. 2) Малоупотребительный синоним диплотены — одной из стадий профазы первого деления мейоза.

Дипо'дия (греч. dipodía, от di... — приставка, означающая дважды, двойной и pús — родительный падеж podós — стопа), ритмическое единство в ямбе или хорее, образуемое сочетанием двух стоп, одна из которых несёт на себе более сильное ритмическое ударение, а другая является как бы подчинённой. Например, у М. Ю. Лермонтова (более сильная — 2-я стопа):

или у А. С. Пушкина (более сильная — 1-я стопа):

Дипо'ль (от ди... и греч. pólos — полюс) электрический, совокупность двух равных по абсолютной величине разноимённых точечных зарядов, находящихся на некотором расстоянии друг от друга. Основной характеристикой электрического Д. является его дипольный момент — вектор, направленный от отрицательного заряда к положительному (рис. 1) и численно равный произведению заряда е на расстояние l между зарядами: р = el. Дипольный момент определяет электрическое поле Д. на большом расстоянии R от Д. (R»l), а также воздействие на Д. внешнего электрического поля.

  Вдали от Д. его электрическое поле Е убывает с расстоянием как 1/R³, т. е. быстрее, чем поле точечного заряда (~ 1/R²). Компоненты напряжённости поля Е вдоль оси Д. (E_p) и в направлении, перпендикулярном к р (E_┴), пропорциональны дипольному моменту и в системе единиц СГС (Гаусса) равны:

где J — угол между р и радиусом-вектором R точки пространства, в которой измеряется поле Д.; полная напряжённость

Т. о., на оси Д. при J = 0 напряжённость поля вдвое больше, чем при J = 90°; при обоих этих углах оно имеет только компоненту E_p, причём при J = 0 её направление параллельно р, а при J = 90° — антипараллельно (рис. 2).

  Действие внешнего электрического поля на Д. также пропорционально величине его дипольного момента. Однородное поле создаёт вращающий момент М = pE sina  (a — угол между вектором напряжённости внешнего электрического поля Е и дипольным моментом р; рис. 3), стремящийся повернуть Д. так, чтобы его дипольный момент был направлен по полю. В неоднородном электрическом поле на Д., кроме вращающего момента, действует также сила, стремящаяся втянуть Д. в область более сильного поля (рис. 4).

  Электрическое поле любой нейтральной в целом системы на расстояниях, значительно больших её размеров, приближённо совпадает с полем эквивалентного Д. — электрического Д. с таким же дипольным моментом, как и у системы зарядов (т. е. поле на больших расстояниях от системы нечувствительно к деталям распределения зарядов). Поэтому во многих случаях электрический Д. является хорошим приближением для описания такой системы на больших по сравнению с её размерами расстояниях. Например, молекулы многих веществ можно приближённо рассматривать как электрический Д. (в простейшем случае это молекулы из двух ионов с зарядами противоположных знаков); атомы и молекулы во внешнем электрическом поле, несколько раздвигающем их положительные и отрицательные заряды, приобретают индуцированный (наведённый полем) дипольный момент и становятся микроскопическими Д. (см., например, Диэлектрики).

  Электрический Д. с изменяющимся во времени дипольным моментом (вследствие изменения его длины l или зарядов e) является источником электромагнитного излучения (см. Герца вибратор).

  Д. магнитный. Исследование взаимодействий полюсов постоянных магнитов (Ш. Кулон, 1785) привело к представлению о существовании магнитных зарядов, аналогичных электрическим. Пара таких магнитных зарядов, равных по величине и противоположных по знаку, рассматривалась как магнитный Д. (обладающий магнитным дипольным моментом). Позднее было установлено, что магнитных зарядов не существует и что магнитные поля создаются движущимися электрическими зарядами, т. е. электрическими токами (см. Ампера теорема). Однако понятие о магнитном дипольном моменте оказалось целесообразным сохранить, поскольку на больших расстояниях от замкнутых проводников, по которым протекают токи, магнитные поля оказываются такими же, как если бы их порождали магнитные Д. (магнитное поле Д. магнитного на больших расстояниях от Д. рассчитывается по тем же формулам, что и электрическое поле Д. электрического, причём электрический момент диполя нужно заменить магнитным моментом тока). Магнитный момент системы токов определяется силой и распределением токов. В простейшем случае тока I, текущего по круговому контуру (витку) радиуса а, магнитный момент в системе СГС равен р = ISn/c, где S = pа² — площадь витка, а единичный вектор n, проведённый из центра витка, направлен так, что с его конца ток виден текущим против часовой стрелки (рис. 5), с — скорость света.

  Аналогию между магнитным Д. и витком с током можно проследить и при рассмотрении действия магнитного поля на ток. В однородном магнитном поле на виток с током действует момент сил, стремящийся ориентировать виток так, чтобы его магнитный момент был направлен по полю; в неоднородном магнитном поле такие замкнутые токи («магнитные Д.») втягиваются в область с бо'льшей напряжённостью поля. На взаимодействии неоднородного магнитного поля с магнитным Д. основано, например, разделение частиц с различными магнитными моментами — ядер, атомов или молекул (магнитные моменты которых обусловлены движением входящих в их состав заряженных элементарных частиц, а также магнитными моментами, связанными со спинами частиц). Пучок частиц, проходя через неоднородное магнитное поле, разделяется, т.к. поле сильнее изменяет траектории частиц с большим магнитным моментом.