Первые три минуты - Берков Александр Викторович - Страница 40

• Предыдущая
• 40/58
• Следующая

Эти замечания предназначены для тех читателей, которые хотят познакомиться с кое-какой математикой, на которой базируется нематематическое изложение в основной части этой книги. Для того чтобы уследить за ходом обсуждений в большей части книги, совершенно не обязательно изучать эти замечания.

Предположим, что гребни волн покидают световой источник в регулярные моменты времени, разделенные периодом Т. Если источник движется от наблюдателя со скоростью v, тогда за время между испусканием двух последовательных гребней источник проходит расстояние vT. Это увеличивает время, необходимое на то, чтобы гребень волны дошел от источника до наблюдателя, на величину vT/c, где с— скорость света. Отсюда время, прошедшее между появлением двух последовательных волновых гребней в точке наблюдения, равно

длина волны света после испускания [57]

длина волны света в момент приема

Поэтому отношение этих длин волн

Эти же аргументы применимы и тогда, когда источник приближается к наблюдателю, с той разницей, что vзаменяется на — v. (Подобные рассуждения применимы не только к световым волнам, но и к любому типу волнового сигнала.)

Например, галактики в скоплении Девы движутся от нашей Галактики со скоростью примерно 1000 км/с. Скорость света равна 300 000 км/с. Поэтому длина волны любой спектральной линии от скопления в Деве больше своего нормального значения  ?в отношении

Рассмотрим сферу радиуса R, внутри которой содержатся галактики. (Для целей данного вычисления мы должны выбрать Rбольше, чем расстояние между скоплениями галактик, но меньше любого расстояния, характеризующего Вселенную в целом.) Масса такой сферы равна ее объему, умноженному на космическую плотность массы ?:

Из ньютоновой теории тяготения следует, что потенциальная энергия любой типичной галактики на поверхности этой сферы

где m— масса галактики; G— ньютонова постоянная тяготения, G= 6,67 ? 10 ^-8см ³/(г?с ²). Скорость этой галактики определяется законом Хаббла в виде

где Н— постоянная Хаббла. Следовательно, кинетическая энергия галактики равна

Полная энергия галактики есть сумма кинетической и потенциальной энергий:

Эта величина должна оставаться постоянной в процессе расширения Вселенной.

Если полная энергия Еотрицательна, галактика никогда не может удалиться в бесконечность, так как на очень больших расстояниях потенциальная энергия становится пренебрежимо малой, и в этом случае полная энергия просто равна кинетической энергии, которая всегда положительна. Если же полная энергия Еположительна, галактика может достичь бесконечности, имея остаточную кинетическую энергию. Таким образом, условие того, что галактика имеет скорость, как раз равную скорости отрыва, заключается в том, что Еобращается в нуль, что дает

Другими словами, плотность должна иметь значение

Это и есть критическая плотность. (Хотя этот результат получен здесь с использованием принципов ньютоновой физики, он на самом деле справедлив даже тогда, когда содержимое Вселенной является ультрарелятивистским, если только иметь в виду, что  ?интерпретируется как полная плотность энергии, деленная на с ².)

Например, если Нравна популярному в настоящее время значению 15 км/с на миллион световых лет, то, вспоминая, что световой год соответствует 9,46 ? 10 ¹²километров, мы получаем

В одном грамме содержится 6,02 ? 10 ²³ядерных частиц; такое значение теперешней критической плотности соответствует примерно 2,7 ? 10 ^-6ядерных частиц в 1 см ³, или 0,0027 частицы в одном литре.

Рассмотрим теперь, как меняются параметры Вселенной с течением времени. Предположим, что в момент времени tтипичная галактика массы mнаходится на расстоянии R(t)от некоторой произвольно выбранной центральной галактики, например нашей собственной. Мы видели в предыдущем математическом дополнении, что полная (кинетическая плюс потенциальная) энергия этой галактики равна

где H(t)и ?(t) — значения постоянной Хаббла и космической плотности массы в момент времени t. Энергия должна быть всегда постоянной. Однако мы увидим ниже, что при R(t) > 0  ?(t)увеличивается, по меньшей мере, как 1/R ³(t), так что ?(t)R ²(t)растет как 1/R(t)при R(t), стремящемся к нулю. Чтобы сохранить энергию Епостоянной, два члена в скобках должны почти сокращаться, так что при R(t)> 0 мы имеем

Характерное время расширения — просто обратная величина постоянной Хаббла, т. е.

Например, в момент времени первого кадра (см. гл. V) плотность массы равнялась 3,8 тысячи миллионов грамм на кубический сантиметр. Отсюда, время расширения равнялось тогда

Далее, как меняется ?(t)с изменением R(t)? Если плотность массы определяется массами ядерных частиц (эра преобладания вещества), тогда полная масса внутри сопутствующей сферы радиуса R(t)просто пропорциональна массе ядерных частиц внутри этой сферы и, следовательно, должна оставаться постоянной:

Отсюда ?(t)обратно пропорциональна R ³(t):

(знак ~ означает «пропорционально».) В то же время если плотность массы определяется массой, эквивалентной энергии излучения (эра преобладания излучения), тогда ?(t)пропорциональна четвертой степени температуры. Но температура меняется как 1/ R(t), так что ?(t)в этом случае обратно пропорциональна R ⁴(t):

Чтобы иметь возможность одновременно рассматривать эры преобладания вещества и излучения, мы запишем эти результаты в виде

где

Кстати, заметим, что при R(t)> 0  ?(t)растет, по меньшей мере, так же быстро, как 1/ R ³(t), что и было указано выше.

• Предыдущая
• 40/58
• Следующая